Параметры Стокса для света, рассеянного совокупностью случайно расположенных частиц, представляют собой сумму параметров Стокса для света, рассеянного отдельными частицами. Поэтому матрица рассеяния такой совокупности есть просто сумма матриц рассеяния отдельных частиц (при этом предполагается, что размеры объёма, где сосредоточены частицы, много меньше расстояния r, на котором наблюдается рассеянный свет).

Наиболее общий вид матрицы рассеяния, описывающей трансформацию характеристик излучения, рассеянного на системе неоднородностей (частиц) описывается выражением

(32)

Диагональные элементы этой матрицы характеризуют изменение интенсивности колебаний, а остальные описывают взаимосвязь компонентов излучения. Все элементы МРС зависят от угла рассеяния γ, формы, размеров и показателя преломления частиц.

Если на одну частицу или их совокупность падает неполяризованный свет интенсивностью Iⁱ, то параметры Стокса для рассеянного излучения запишутся в виде

Sⁱ₀ = f₁₁Iⁱ
Sⁱ₁ = f₂₁Iⁱ
Sⁱ₂ = f₃₁Iⁱ
Sⁱ₃ = f₄₁Iⁱ
(33)

где для удобства опущен множитель (kr)^-1. Следовательно f₁₁ характеризует угловое распределение рассеянного света частицей или ансамблем частиц при условии, что падает неполяризованный свет. Из (33) следует, что рассеянный свет может быть поляризован. Как правило, наблюдается частичная поляризация света, при этом степень поляризации равна

Отсюда следует, что степень поляризации рассеянного частицами излучения при их облучении неполяризованным светом определяется только свойствами самих частиц.